當光束穿過一雙折射晶體產生的尋常和非尋常光波具有平面偏振光電矢量是相互彼此垂直。此外，由于在該過程中通過該晶體的行程的每個組件的經驗，相移通常是兩個波之間發生電子的相互作用的差異。此交互式教程由一對正交的光波（作為波之間的相對相移的函數的）探索線性，橢圓形，及圓偏振光的產生時的電場矢量相加。

教程初始化與兩個正交正弦波（海浪的向量電部件是有色的紅色和藍色）從左至右在窗口行駛，并具有90度（四分之一波長）外的相位關系。外接于相互垂直的波是一個螺旋黑線（合成矢量），其通過計算所述向量電組分的總和，從每一波產生。兩個波之間的相對相移，可以改變與相移通過一系列的零到360度的滑塊。作為此滑塊被轉換成左或右，關于1波移動到其他沿著傳播軸線（移相），并且黑線代表的矢量和從橢圓形變化為圓形或線性的，這取決于的值波之間的相位關系。整個教程窗口中的正弦波翻譯可以在任何時候暫停通過點擊暫停按鈕，通過點擊該教程是重新初始化復位按鈕。該速度滑塊控制翻譯通過在教程窗口中的正弦波率。

為了從各種角度觀看的正弦波信號，用鼠標光標點擊和教程窗口的邊界內的任何地方拖波。浪都同時終止在一個灰色框中位于波浪的一端。內的灰色框，從每個波形起伏的向量電組件由黑色正方形振動在同一平面上作為母波表示。此外，兩個波之間的電矢量求和所得由粗黑箭頭來回移動，在灰色框刻劃任一條線，橢圓或圓形，這取決于正交的波之間的相位關系來表示。灰色框和所得的箭頭可以從窗口通過除去從復選標記消除顯示結式復選框。

當相移滑塊設置為零，180，和360度，將得到的載體（包圍波或粗箭頭的灰色框黑線）產生定位在正交之間以45度角的黑色正弦波波，或跟蹤時接近波從灰色框觀察端在一條直線上。零至90度，將得到的矢量形成的橢圓（表示橢圓偏振光）周圍的波，并在灰色框。在90度，橢圓變成一個圓（代表圓偏振光）。在這兩種情況下，所得到的向量的掃描是逆時針方向，它表示左旋偏振光。當滑塊被轉換90度和180度之間，橢圓慢慢折疊，以形成直線偏振光（在180度;在從方向相對的象限在零度），然后右旋橢圓偏振光時滑塊移動過去180度。在270度，右旋圓偏振光產生，其折疊成270和360度，*后，線性偏振光被再次形成在360度之間橢圓偏振光。

在直線偏振光，電矢量振動的平面中垂直于傳播方向，如以上所討論。自然光源，如陽光，和人造的來源，包括白熾燈和熒光燈的光，所有發射光與電矢量是隨機的空間和時間的方向。這種類型的光被稱為非偏振光。此外，存在的幾個州橢圓偏振光的光，撒謊線性和非偏振光，其中，所述電場矢量轉錄在所有平面橢圓的形狀，垂直于光傳播的方向之間。

橢圓偏振，與直線偏振光和非偏振光，具有旋轉“有義”是指周圍的光束的傳播（入射）軸向量電旋轉方向。當接近波被看作端上，偏振方向可以是左旋或右旋，即稱為一個屬性螺旋性的橢圓偏振的。矢量順時針旋轉掃描被稱為右旋偏振和逆時針旋轉掃代表左旋極化。

奧林巴斯顯微鏡在情況下，極化橢圓的長軸和短軸矢量軸相等，則光波落入類別圓偏振光的光，并且可以是右旋或左旋的意義。另一種情況下經常發生，其中在橢圓偏振光的電矢量分量的短軸變為零，并且光變為直線偏振光。雖然每個這些偏振基序可以在實驗室中，使其與適當的光學儀器，它們也會發生（在不同的，但次要的，度）在天然的非偏振光。

一類特殊的材料，被稱為補償或相位差板，是在為許多應用，包括偏光顯微鏡產生橢圓和圓偏振光相當有用的。尼康顯微鏡這些雙折射物質被選擇，因為當它們的光學軸被定位在垂直于入射光束，在正常和非常光線遵循相同的軌跡，并顯示出的相位差即取決于雙折射的程度。因為該對正交波的疊加，它可以被認為具有由相位差小隔開相互垂直的電矢量分量的單一波。當載體是通過簡單的加法在三維空間相結合，所產生的波變成橢圓偏振光。

這個概念示于圖1，其中，所得到的向量電不振動在一個單一的平面，而是逐步繞光波傳播的軸線，掃出時，波被以一個角度觀看顯示為螺旋橢圓軌跡。正常和非常波之間的相位差（等于振幅）的大小確定向量是否掃過時波從傳播的方向觀察端上的橢圓形或圓形的通路。如果相移可以是四分之一或四分之三波長的，然后一個圓形螺旋由合成矢量刻劃。然而，二分之一或全波長的相移產生線性偏振光，和所有其他的相移產生具有不同程度的橢圓度的掃描。

當正常和非常波從雙折射晶體出現，它們被振動在具有總強度是它們各自強度之互相垂直的平面。因為極化波有振動在垂直的平面向量電，浪不能夠接受的干擾。這一事實具有在雙折射物質，以產生一個圖像的能力的影響。干擾可以當兩個波的電矢量交點期間振動在同一平面上，以產生在所得到的波（用于圖像形成的要求）的振幅的變化只發生。因此，透明的標本是雙折射將保持不可見，除非它們被交叉的偏振器，其中通過所述橢圓和圓極化波的是平行于*靠近觀察者的偏振器的軸的*組件之間檢查。這些組件能夠產生振幅變動來產生對比度和從偏振片作為線偏振光出現。